Отправлено
Неизвестный 07 апреля 2006 г. 21:27
В ответ на: одну из обкладок отправлено
volkanaft 07 апреля 2006 г. 20:54
Потенциал требует точки отсчёта. Брать её на бесконечности глупо, задачка локальна. Примем потенциал общей обкладки за ноль. Потенциал "горячей" обкладки обозначим Vh>0, "холодной" Vl>0, Vh>Vl. На месте позитронов (мы договорились, что работаем с антивеществом, и носители заряда движутся в формальном направлении тока), вылетивших из "горячей" обкладки есть три пути: на холодную, на нулевую, мимо всех. Пусть мы уговорили их лететь только до холодной и там остаться. Изначально количество позитронов на горячей обкладке было Nh=Vh*C/e и на холодной Nl=Vl*C/e, где e - элементарный заряд, C - коэффициент пропорциональности с размерностью ёмкости. Потенциалы горячей и холодной сравнялись и стали равными Vc=e*((Nh+Nl)/2)/C. Общая электростатическая энергия с величины Nh*e*Vh/2+Nl*e*Vl/2 снизилась до (Nh-(Nh-Nl)/2)*e*Vc, остальное ушло в тепло торможения позитронов Отсюда видно, что потери на нагрев относительно полной электростатической энергии системы тем меньше, чем меньше величина (Vh-Vl)/Vc и составляет величину (Vh-Vl)/(2*Vc)